......DE......GB..IT....NL........................
C
0013242
DEMANDE DE BREVET EUROPEEN
A1
19800709
EP
79401065.2
19791221
fr
fr
fr
7836960
19781229
FR
19800709
198014
19800709
198014
3
3H 01J 25/00 A
de
Generator für elektromagnetische Wellen sehr hoher Frequenz
en
Generator for very high frequency electromagnetic waves
fr
Générateur d'ondes radioélectriques pour hyperfréquence
THOMSON-CSF
00201761
50 133
173, Boulevard Haussmann
75008 Paris
FR
Mourier, Georges
"THOMSON-CSF" - SCPI 173, bld Haussmann
F-75360 Paris Cedex 08
FR
Bénichou, Robert
et al
00013880
DE
GB
IT
NL
Un faisceau d'électrons (1) est soumis à un champ magnétique B constant dans le temps dirigé suivant l'axe XX, suivant lequel il se propage, et au champ électromagnétique de volumes résonnants placés sur son trajet.
Ces volumes sont excités à la fréquence cyclotronique fc des électrons dans le champ B par une source couplée par l'antenne (5). Une puissance sur une fréquence voisine d'un multiple nfc de la fréquence cyclotronique est recueillie dans la charge (8) couplée par (6). Dans l'exemple, les volumes consistent en un guide unique (20) dont la section circulaire (2) a été déformée suivant (3) et (4) ; le faisceau d'électrons est issu du canon (10, 12, 14).
Application : générateurs d'ondes radioélectriques de puissance sur quelques dizaines de gigahertz, pour radars notamment.
L'invention concerne un générateur d'ondes radioélectriques pour le domaine des hyperfréquences. Elle concerne plus particulièrement un générateur fonctionnant dans le haut de ce domaine, à savoir sur quelques dizaines de gigahertz, c'est-à-dire en ondes millimétriques et submillimétriques.
On connaît d'après l'art antérieur divers types de tubes électroniques destinés à cet usage et, notamment, ceux dans lesquels le faisceau d'électrons progresse le long d'un axe le long duquel il est soumis à l'action d'un champ magnétique uniforme, constant dans le temps, dirigé suivant cet axe, et à celle d'un champ électrique de haute fréquence dirigé transversalement au précédent et dont la fréquence est égale à la fréquence cyclotronique des électrons dans le champ magnétique en question.
Dans les tubes de ce type, les électrons sont produits par un dispositif qui leur imprime une composante de vitesse dirigée transversalement à cet axe. Ce dispositif est généralement un canon à électrons dont la cathode a la forme d'un anneau et produit un faisceau cylindrique creux.
Quant au champ électrique de haute fréquence, il consiste dans la composante électrique du champ électromagnétique régnant à l'intérieur de volumes résonnants placés sur le trajet du faisceau, tout le long de celui-ci, et couplés à ce dernier.
Dans ces conditions, les électrons progressent le long de l'axe sur des trajectoires en spirale et son capables sur la dernière partie de leur trajet de céder de l'énergie radioélectrique sur la fréquence du champ électromagnétique ou sur un multiple de celle-ci grâce aux composantes alternatives de haute fréquence formées au sein du faisceau dans la première partie du trajet. L'énergie radioélectrique produite sur cette fréquence est recueillie dans une ou plusieurs charges couplées au dernier volume résonant.
Dans les tubes de ce type de l'art antérieur, l'énergie est fournie aux électrons exclusivement par la source continue qui les accélère ; aucune autre source d'énergie n'est présente dans le système.
Ge type du tube a fait l'objet ces dernières années de développements sur lesquels on trouvera des informations dans la communication de V.A. FLYAGIN,A.V. GAPONOV, M.I. PETELIN, V.K. JULPATOV "The Gyrotron" Second International Conférence and Winter School on Submillimeter Waves and their Applications Dec. 6-11, 1976 - Puerto-Rico.
Ces tubes se caractérisent donc par des valeurs élevées de la tension continue d'accélération appliquée au faisceau pour lui conférer _rï haut niveau d'énergie désiré. Ils se caractérisent aussi par des champ magnétiques de grande intensité. On sait que l'intensité du champ magnétique B et la fréquence cyclotronique f (ω_c = 2 πf_c) sont deux grandeurs proportionnelles : ω_c = , e et m représentant respectivement la charge et la masse de l'électron au repos.
Or, l'application de tensions continues élevées se heurte à des difficultés d'isolement dans le cas de ces longueurs d'ondes, où'les circuits sont de très petites dimensions.Qant à l'application des champs magnétiques nécessaires, elle conduit généralement, si l'on veut pouvoir atteindre les valeurs nécessaires, qui dépassent celles maximales réalisables dans les conditions normales, à utiliser des circuits supraconducteurs, dont on sait que la réalisation et la mise en oeuvre sont difficiles.
L'invention a pour objet un générateur d'ondes millimétriques du type de ceux auxquels il a été fait référence ci-dessus, utilisant un champ magne- tique longitudinal et un champ électrique haute fréquence dont les lignes de force sont disposées transversalement à celui-ci, permettant de réduire les difficultés signalées.
Dans ce but, le générateur de l'invention est divisé en deux sections se succédant le long de l'axe. Dans la première, celle par où entre le faisceau, les volumes résonnants ont une fréquence de résonance égale à la fréquence cyclotronique des électrons dans le champ magnétique B. De plus, ces volumes sont alimentés en haute fréquence, par une onde à la fréquence cyclotronique f . Dans la deuxième section, qui résonne à une fréquence multiple ou harmonique nf de cette dernière (n étant le rang de l'harmonique), a leu le prélèvement d'énergie. Par cette disposition, une part de leur énergie est communiquée aux électrons par le champ électrique haute fréquence régnant dans la première section. Il est ainsi possible, toutes choses égales par ailleurs, de réduire la tension continue appliquée au faisceau et de réduire les difficultés résultant de cette application.
Le générateur de l'invention apparaît donc comme un système à deux sections, l'une, accélératrice, dans laquelle un champ haute fréquence sur la fréquence f communique de l'énergie aux électrons, et l'autre, collectrice, dans laquelle est prélevée une part de l'énergie de ces électrons. Le dispositif de l'invention se présente, en d'autres termes, comme un générateur sur la fréquence nf auquel a été incorporé un accélérateur à basse fréquence f . L'intérêt du transfert d'énergie au faisceau d'électrons sur cette fréquence basse réside dans le fait que ces transferts présentent en général un rendement plus élevé à basse fréquence.
Le champ magnétique appliqué a une intensité correspondant à la fréquence cyclotronique f_c et, de ce fait, se trouve lui aussi réduit par rapport à celui que nécessiterait la fréquenée nf .
Enfin, il n'est plus nécessaire dans les générateurs de l'invention de prévoir, comme dans l'art antérieur, une disposition du canon à électrons permettant de conférer aux électrons une vitesse transversale, à savoir, comme il a été dit, un canon à cathode en anneau. Cette vitesse transversale leur est conférée, dans le générateur de l'invention, par le champ haute fréquence régnant dans la première section.
Ces possibilités constituent des avantages de l'invention par rapport à l'art antérieur.
Comme on le verra, les volumes résonnants des deux sections peuvent, dans le cadre de l'invention, être parties intégrantes d'une seule et même enceinte résonnante.
L'invention sera mieux comprise à la lecture de la description qui suit et des figures jointes qui représentent :
- - figure 1 : des exemples de sections de guides d'ondes utilisées dans les générateurs de l'invention ;
- - figure 2 : une vue générale schématique d'un générateur de l'invention ;
- - figure 3 : un schéma d'une autre variante du générateur de l'invention.
Il apparaît que dans les générateurs de ce type, utilisant un champ magnétique et un champ électrique de haute fréquence croisés, le fonctionnement est effectivement possible sur un harmonique de la fréquence cyclotronique des particules, de pulsation w_c, suivant les notations précédentes. Pour que ce fonctionnement présente une efficacité suffisante, il est cependant nécessaire que la champ haute fréquence présente, comme on l'a dit, une grande amplitude sur l'harmonique en question.
Dans une variante de l'invention, le volume résonnant unique est choisi de façon à présenter des harmoniques d'espace de grande amplitude sur la fréquence de fonctionnement désirée. A cette fin, on utilise, par exemple, comme volume résonnant, un guide d'ondes du type connu en hyperfréquence, résonnant sur la fréquence cyclotronique, et dont la section a été déformée de façon à favoriser la présence de ces harmoniques dans la configuration du champ électromagnétique qui y règne.
Un tel guide est donc du type de l'un de ceux utilisés en hyperfréquence ; il présente une section régulière dont les dimensions sont grandes par rapport à la longueur d'onde de l'onde à engendrer.
Il permet l'utilisation d'un faisceau cylindrique facile à produire, se propageant suivant son axe, le long et au voisinage duquel, vu les dimensions du guide, il faut bien remarquer que les champs sont de petite amplitude.
Mais grâce aux déformations de cette section du guide utilisé dans l'invention, il est possible de localiser les lignes de force des harmoniques d'espace de manière que leur amplitude dans la région du faisceau présente une valeur suffisante pour une interaction efficace entre le faisceau d'électrons et ces harmoniques.
On donne ci-dessous un exemple de ces déformations dans le cas de guides originellement circulaires. Cet exemple est donné à titre non limitatif, pour fixer les idées, étant entendu que d'autres formes de guides, et notamment les guides à section rectangulaire, offriraient des possibilités analogues.
La figure 1 (a,b,c,) montre certaines des formes présentant des harmoniques d'espace d'amplitude élevée sur la fréquence nf dans le cas d'un guide circulaire : les lignes avec les flèches représentent les lignes de force du champ électrique comportant une composante de valeur élevée sur les harmoniques 3 et 5 dans le mode TE_{10}.
Le faisceau se propage dans ce guide, sous l'action d'une haute tension continue appliquée entre la cathode par laquelle il est produit et une anode placée devant. Comme on l'a dit, cette haute tension lui fournit une partie de son énergie, longitudinale, l'autre, transversale, lui étant fournie par le champ électrique de haute fréquence régnant dans le guide d'ondes dans lequel il se propage au delà de cette anode, guide qui est lui-même à la tension de cette anode, avec laquelle il forme un espace équipotentiel dans lequel le faisceau est introduit par divers moyens connus de la technique, et qui ne seront pas mentionnés. Il y décrit, dans les conditions de fonctionnement, une trajectoire en spirale dont le rayon va en grandissant au fur et à mesure que le faisceau progresse et qu'il acquiert de l'énergie. Cette trajectoire suit une surface de forme générale conique, de révolution autour de l'axe du système, dont la direction est confondue avec celle du champ magnétique. Elle peut être assimilée à une série de spires circulaires successives, dont le rayon croît, en gros, linéairement en fonction de l'abscisse sur l'axe, et décrites chacune en un temps égal à la période cyclotronique dans le champ B.
Cette trajectoire doit demeurer tout entière à l'intérieur du guide d'ondes.
On a comparé ci-dessous le rayon a minimum que doit présenter, sur le mode TE_{10}, le guide utilisé pour pouvoir fonctionner à la pulsation cyclotronique ω_c, c'est-à-dire la valeur de ce rayon correspondant à la coupure à cette fréquence, et le rayon r de la trajectoire des électrons à leur énergie maximale.
On a admis, dans cette évaluation, que toute l'énergie des électrons leur est conférée par le champ électrique haute fréquence, ce qui est une hypothèse idéale faite dans le seul but de permettre cette évaluation ; on a supposé en outre une énergie transmise aux électrons par le champ haute fréquence de 50 keV au dessus de leur énergie au repos, c'est-à-dire un accroissement d'un dixième environ de cette dernière. On a dans ces conditions , Wo représentant l'énergie de l'électron au repos et
W son gain d'énergie sur sa trajectoire ; t représente le facteur relativiste, égal au rapport de la vitesse, ici entièrement transversale, de l'électron, à celle de la lumière . On a .
On a rapporté ces rayons a et r à la longueur d'ond λ_o correspondant à cet harmonique.
A titre d'exemple pour n=3, le rapport 2 π est égal à 1,238, alors que celui correspondant au rayon a, c'est-à-dire 2π vaut 1,841.
Le rayon du guide est donc largement plus grand que le rayon maximal de la trajectoire. Le guide est ensuite déformé pour obtenir les harmoniques d'espace sur la pulsation nω_c dans celui-ci.
Le générateur d'ondes de cette variante de l'invention se présente suivant le schéma général de la figure 2.
Un faisceau d'électrons 1 est dirigé suivant l'axe XX d'un guide d'ondes 20 dont la section 2, circulaire dans l'exemple présente les deux-prolongements, de section rectangulaire, 3 et 4, diamétralement opposés. Ces volumes latéraux guident préférentiellement un harmonique de la fréquence du guide sur le mode TE_{10} ; les lignes de champ de la composante électrique sur le mode en question sont représentées par les flèches.
Un champ magnétique B (flèche) est dirigé longitudinalement suivant l'axe XX du guide. Un oscillateur excite le guide à la pulsation ω_c, égalera la pulsation cyclotronique des électrons du frisceau dans le champ magnétique B. Cet oscillateur 7 est couplé au guide par l'antenne 5, que l'on a schématisée par sa boucle. Une seconde antenne, représentée schématiquement en 6 , permet de recueillir la puissance engendrée dans le guide à la fréquence nω_c. Sur la figure, on a représenté le début de la trajectoire du faisceau 1 dans les limites du dessin, montrant les première spires de celle-ci ; l'antenne 6, placée au niveau de la dernière d'entre elles, devrait se trouver placée plus loin, comme on le verra sur un exemple numérique. Dans l'exemple, le faisceau d'électrons est produit par un canon qui comprend une cathode 10, circulaire, une électrode de Pierce 12, et une anode 14 accélérant le faisceau.
Dans ces conditions, les électrons cèdent de l'énergie haute fréquence à une charge 8 couplée à l'antenne de sortie 6. L'énergie qu'ils recoivent sous forme continue et haute fréquence les place dans des conditions relativistes, c'est-à-dire telles que leur variation de masse consécutive à l'augmentation de leur énergie dans la section accélératrice entraîne une variation de leur phase par rapport au champ électromagnétique ; à ces vitesses on constate que l'électron en mouvement est capable de céder de l'énergie à un champ électromagnétique haute fréquence. Il en est ainsi pour des valeurs de la pulsation, ou vitesse angulaire, w_s, des électrons comprises dans une certaine plage autour de la pulsation du champ é lectromagnétique avec lequel ils sont en interaction. Ceci peut conduire, dans les générateurs de l'invention, à utiliser un champ magnétique dont l'intensité varie avec l'abscisse le long de l'axe XX.
Le générateur de l'invention apparaît comme un multiplicateur de fréquence de haute puissance.
Ceci amène à souligner, pour être rigoureux, qu'il n'y a pas exactement multiplication de la pulsation cyclotronique w_c par le facteur n précédent, mais multiplication par un facteur légèrement différent de n, du fait que la condition w_s = nω_c n'est pas rigoureusement remplie.
Ci-dessous sont donnés trois exemples de caractéristiques de fonctionnement du dispositif de l'invention.
Un premier exemple concerne le fonctionnement en impulsions du générateur de l'invention. Celui-ci se présente comme montré sur la figure 2. Le guide d'ondes cylindrique présente dans sa partie centrale un rayon de 5 mm environ et deux extensions diamétralement opposées, rectangulaires, et proportionnées comme dans l'exemple de cette figure. Un canon de type ordinaire fournit un faisceau de 1 ampère, accéléré sous 10 kilovolts par l'anode 14.
L'oscillateur est un magnétron fonctionnant en impulsions à la fréquence de 16 gigahertz ; il excite le guide avec une puissance de 60 kilowatts, dans lequel s'établit un champ dont les lignes de force sur le mode TE_{10} sont celles des flèches en trait plein. La valeur du champ magnétique est de 0,6 tesla ; le faisceau d'électrons décrit, dans ces conditions, autour de l'axe XX du système, une spirale située sur une surface de forme généralement conique, s'évasant dans la direction de propagation. Il est modulé le long de sa trajectoire, et le courant modulé présente des composantes aux fréquences n x 16 gigahertz. Les extensions latérales guident préférentiellement l'une de ces fréquences, la fréquence de 80 GHz notamment, sur le même mode que la fréquence fondamentale. L'énergie maximale qu'il atteint est de 60 kilovolts au bout de 10 périodes. A 16 GHz, la longueur de guide nécessaire est de 4 centimètres environ, ce qui correspond à une puissance consommée de 3 kw pour un guide présentant une surtension de 800, soit 5% de.la puissance communiquée aux électrons. Des paquets sont créés au sein du faisceau d'électrons cylindrique dont le diamètre est de 1,2 mm, alors que le rayon de leur orbite est de 1,35 mm. La composante de courant à l'harmonique. 5 est, sans autre moyen de focalisation, d'environ 0,21 I_o, I_o étant le courant du faisceau. La puissance de sortie est de 300 kw.
Les deux autres exemples concernent un fonctionnement en continu du générateur de l'invention. L'oscillateur utilisé à l'excitation haute fréquence est ici un klystron fonctionnant à 10 GHz. Dans le tableau ci-dessous sont données les caractéristiques correspondant à deux niveaux d'excitation différents.
Comme dans l'exemple précédent, la structure du générateur peut être celle de la figure 2, utilisant un seul et même volume résonnant, le guide d'ondes, pour la fréquence d'excitation et son harmonique.
Mais il est possible aussi d'utiliser deux cavités successives alignées le long du champ magnétique, pour l'excitation puis pour le prélèvement d'énergie sur l'harmonique, ces cavités fonctionnant sur le mode TM_{10}, moyennant un raccordement adapté, entre les deux cavités.
Ce cas est représenté schématiquement sur la figure 3.
Dans l'exemple de cette figure, le faisceau d'électrons passe dans le premier volume résonnant, ou cavité, 40, alimenté en haute fréquence par un Jclystron, et le prélèvement d'énergie sur la fréquence harmonique se fait dans une seconde cavité 60, séparée de la première, 40, par un dispositif d'adaptation 70. Le faisceau est produit par l'accélérateur BO.
On notera que la section d'adaptation, représentée en 70 sur la figure 3, pourrait comporter un dispositif d'injection d'un signal à amplifier de fréquence nω_c Dans ce cas, elle comporterait un élément résonnant couplé au dispositif d'injection du signal.
On a décrit dans ce qui précède une structure du générateur de l'invention à guide d'ondes cylindrique utilisant un faisceau d'électrons également cylindrique. Le générateur de l'invention peut aussi être réalisé avec un faisceau plat, présentant une section rectangulaire, et un guide d'ondes dont la section à la même forme, et dont la largeur peut atteindre jusqu'à 1,5 fois la longueur d'onde λo. Dans ce cas, le faisceau est mince et large et permet des puissances appliquées élevées.
Enfin, le faisceau peut être fourni par une cathode et accéléré par une anode à l'entrée de la partie hyperfréquence, comme dans l'exemple de la figure 2. Il peut aussi être produit dans une installation séparée, avant son entrée dans le guide d'ondes ou dans les cavités du générateur, c'est-à-dire dans la partie hyperfréquence ; une telle installation est par exemple un bétatron, un anneau de stockage etc. (figure 3).
Le générateur de l'invention a les mêmes applications que les générateurs de l'art antérieur pour ondes millimétriques, à savoir la mesure dans les installations de plasma, l'émission radar, les télécommunications, etc.
1. Générateur d'ondes radioélectriques pour hyperfréquence utilisant un faisceau d'électrons se propageant suivant un axe,soumis à un champ magnétique dirigé suivant cet axe et au champ électromagnétique de volumes résonnants disposés le long de cet axe caractérisé en ce qu'il comprend, couplées à ces volumes résonnants, une source d'ondes à une fréquence égale à la fréquence cyclotronique f_c des électrons du faisceau dans le champ magnétique, et une charge dans laquelle est prélevée une énergie sur une fréquence voisine d'un multiple nf de cette fréquence cyclotronique.
2. Générateur d'ondes radioélectriques suivant la revendication 1, caractérisé en ce que ces volumes résonnants consistent en un guide cylindrique unique dont la section est déformée de façon à présenter deux extensions, de section rectangulaire, diamètra- lement opposées, et couplé à la source à l'une de ses extrémités et à la charge à l'autre.
3. Générateur d'ondes radioélectriques suivant la revendication 1, caractérisé en ce que les volumes résonnants consistent en deux enceintes résonnantes séparées, traversées successivement par le faisceau d'électrons, la première, couplée à la source, résonnant sur la fréquence cyclotronique, et la seconde, couplée à la charge, résonnant sur la fréquence voisine en question.
4. Générateur d'ondes radioélectriques suivant la revendication 1, caractérisé en ce que les volumes résonnants consistent en trois enceintes résonnantes séparées, traversées successivement par le faisceau d'électrons, la première, couplée à la source, résonnant sur la fréquence cyclotronique, la troisième, couplée à la charge, résonnant sur la fréquence voisine en question, et la seconde, couplée à un générateur d'un signal radioélectrique à amplifier, sur la fréquence voisine en question.
5. Générateur d'ondes radioélectriques suivant la revendiacation 1, caractérisé en ce que le champ magnétique a une valeur qui varie le long de l'axe de propagation.