Die Erfindung betrifft ein Hohlleiterfilter gemäß dem Oberbegriff des Patentanspruchs 1.
Für Hohlleiterschaltungen stellt die Einhaltung der gesetzlichen Bestimmungen bezüglich der Frequenzbandspezifikationen und insbesondere bezüglich der Unterdrückung der von Oszillatoren erzeugten Störstrahlungen, z.B. einer Harmonischen des Nutzsignales, einen nicht unerheblichen Teil der Entwicklungskosten eines Gerätekonzeptes dar. Bisher ist in Hohlleiterschaltungen die Verwendung von Hohlraumresonatoren, welche mit Hohlleiterblenden verkoppelt sind sowie bei FIN-Leitungsschaltungen die Verwendung von Resonanzstrukuren im Bereich der Finne bekannt.
Die Auslegung von Hohlleiterblenden erfolgt nach den bekannten Theorien der Hohlleiterblendentechnik (Waveguide Handbook, N. Marcuwitz, Mc Graw-Hill Book Company INC., Edition 1986). Die Hohlleiterblenden sind als planare Strukturen mit z.B. kreis-, schlitz- oder H-förmigen Blendenöffnungen ausgebildet und in einer Querschnittsebene eines länglichen hohlleiters lotrecht zur Hohlleiterachse zwischen einem speisenden und einem weiterführenden Abschnitt des Hohlleiters eingesetzt. Als Bandpaßfilter verwendet, werden die Blendenöffnungen bei Eigenresonanz betrieben, die bekannterweise für schlitzförmige Blendenöffnungen bei einer elektrisch wirksamen Schlitzlänge von einer halben Wellenlänge der Nutzfrequenz eingestellt ist. Mit der Schlitzbreite ist der Transmissionsgrad T von schlitzförmigen Blendenöffnungen bestimmt. Die als Bandpaßfilter ausgelegten Hochlleiterblenden haben außerhalb ihres Durchlaßbereiches nur einen der Resonzkurve entsprechenden Dämpfungsverlauf. Insbesondere ist mit diesen Bandpaßfiltern im allgemeinen keine gezielte Sperrung von bestimmten störenden Frequenzvielfachen der Nutzfrequenz möglich. Dazu müssen die bekannten Bandpaßfilter mit zusätzlichen Filtermaßnahmen unterstützt werden. In vielen Fällen, wie z.B. bei Kleingeräten oder bei Sensoren stört das erforderliche Volumen der bekannten Bandpaßzilter. Die Herstellkosten für FIN-Leitern mit Resonanzstrukturen sind relativ hoch.
Weiterhin ist aus der EP 0 029 276 A1 ein Hohlleiterfilter bekannt, das aus vier planaren, im Hohlleiterfeld zusammenwirkenden Leiterstrukturen besteht, die in die Wandung eines von einem Sender gespeisten Hohlleiters integriert sind. Die Leiterstrukturen sind in einer Querschnittsebene auf dem Umfang des Hohlleiters um 90° zueinander versetzt in die Wandung integriert und speisen jeweils in einen weiterführenden Hohlleiterabschnitt. In jeder der Leiterstrukturen sind neben einer zentraler Blendenöffnung, die auf Eigenresonanz für eine Transmissionsfrequenz ausgelegt ist, zwei gleich ausgebildete Blendenöffnungen für die Unterdrückung von Störfrequenzen ausgebildet. Diese Blendenöffnungen sind auf einer Längsseite der zentralen Blendenöffnung angeordnet, so daß sie bezüglich ihrer Längsausdehnung nicht mittig auf der Symmetrieachse der Leiterstruktur liegen, die parallel zu den Feldstärkevektoren verläuft.
Aufgabe der Erfindung ist es ein Bandpaßfilter für Hohlleiter zu schaffen, das zusätzlich als Sperrfilter für die gezielte Unterdrückung von Störfrequenzen dient.
Diese Aufgabe wird erfindungsgemäß durch die Merkmale der Patentansprüche 1 und 2 gelöst. Weiterbildungen der Erfindung sind in den Unteransprüchen angegeben.
Die Erfindung hat den Vorteil, daß die Transmission einer Nutzfrequenz und eine gezielte Unterdrückung von Störfrequenzen mit einem einzigen Bauelement bei geringem Aufwand möglich ist. Mit dem erfindungsgemäßen Hohlleiterfilter lassen sich Herstellungstoleranzen mit geringem Aufwand einhalten und es benötigt nur eine geringe Einbautiefe. Aufgrund seines symmetrischen Aufbaus ist die Störmodenanregung minimal.
Anhand der Zeichnung werden Ausführungsbeispiele der Erfindung näher erläutert.
FIG. 1 zeigt die Leiterstruktur 2 eines Hohlleiterfilters, die auf die Querschnittsfläche eines rechteckförmigen Hohlleiters 1 aufgesetzt ist. Die Leiterstruktur 2 ist in einer Metallschicht auf einem planaren, einseitig metallisierten, dielektrischen Substrat ausgebildet. In die Leiterstruktur 2 sind eine zentral angeordnete Blendenöffnung 3 und zwei weitere Blendenöffnungen 4 integriert, die der zentral angeordneten Blendenöffnung 3 symmetrisch benachbart zugeordnet sind.
Die Blendenöffnungen 3, 4 sind als beidseitig kurzgeschlossene Schlitz leiter ausgebildet und zueinander parallel und lotrecht zu den Vektoren 5 des angrenzenden Hohlleiter-E-Feldes angeordnet. Die elektrisch wirksame Länge des zentral angeordneten Schlitzleiters beträgt eine halbe Wellenlänge der Transmissionszfrequenz f(ind O) und die elektrisch wirksame Länge der zugeordneten Schlitzleiter beträgt jeweils eine halbe Wellenlänge einer zu sperrenden Störfrequenz f(ind S1) des Hohlleiterfilters. Die so dimensionierten Schlitzleiter befinden sich für die zugeordneten Frequenzen in Eigenresonanz und strahlen mit maximaler Leistung in den angrenzenden weiterführenden Abschnitt des Hohlleiters 1. Die Transmissionsphasen des zentral angeordneten Schlitzleiters und die der zugeordneten Schlitzleiter haben im Frequenzbereich f(ind O) - f(ind S1) entgeg ngesetzte Vorzeichen und unterschiedliche Phasensteilheit, so daß in dem weiterführenden Abschnitt des Hohlleiters 1 der Betrag des Summenvektors der sich überlagernden Schlitzleiterfelder minimiert ist. Durch eine Variation der elektrisch wirksamen Schlitzleiterbreite läßt sich bei Schlitz leitern bekannterweise der Transmissionsgrad (und damit die Amplitude des aus dem Schlitzleiter abgestrahlten E-Feldes) beeinflussen. Damit läßt sich über eine Anpassung der einzelnen Schlitzbreiten zueinander für die zu sperrende Störfrequenz f(ind S1)in dem weiterführenden Abschnitt des Hohlleiters 1 eine optimale Kompensation der abgestrahlten Schlitzleiterfelder einstellen.
Die erfindungsgemäße Wirkung kann optional auch erzielt werden, wenn dem zentral angeordneten Schlitzleiter nur ein Schlitzleiter in der vorangehend beschriebenen Weise zugeordnet ist. Die Zuordnung von zwei Schlitzleitern hat aber den Vorteil, daß aufgrund der symmetrischen Struktur des Hohlleiterfilters die Störmodenanregung minimal ist. Dazu trägt auch eine Anordnung der beiden zugeordneten Schlitzleiter in der Nähe der Umrandung 6 des Hohlleiterinnenraumes bei.
Grundsätzlich kann die Zuordnung der Transmissions- und zu sperrenden Störfrequenz zu den Blendenöffnungen 3 und 4 auch invertiert werden, so daß die zentral angeordnete Blendenöffnung 3 auf die Störfrequenz f(ind S1) und die zugeordneten Blendenöffnungen 4 auf die Transmissionsfrequenz f(ind O) ausgelegt sind.
Anstelle des in FIG. 1 gezeigten Ausführungsbeispieles mit Schlitzleitern sind für die Blendenöffnungen 3 und 4 auch andere Querschnittsformen, die für die gewünschten Frequenzen Eigenresonanzen aufweisen, denkbar; z.B. H-förmige Blendenöffnungen.
FIG. 2a bis FIG. 2c zeigen die Transmissionskurven des Hohlleiterfilters gemäß FIG. 1. In FIG. 2a ist die Transmissionskurve des zentral angeordneten Schlitzleiters gezeigt, FIG. 2b zeigt die Transmissionskurve der zusammenwirkenden zugeordneten Schlitzleiter und FIG. 2c die Transmissionskurve aller überlagerten Schlitzleiterfelder des Hohlleiterfilters.
Soll bezüglich der Sperrwirkung ein zweikreisiges Hohlleiterfilter aufgebaut werden, dann läßt sich dies gemäß dem in FIG. 3 gezeigten Ausführungsbeispiel dadurch verwirklichen, daß zwei beabstandete Leiterstrukturen 2, die grundsätzlich entsprechend dem Ausführungsbeispiel gemäß FIG. 1 ausgebildet sind, in den Hohlleiter eingesetzt werden.
Der Abstand der Leiterstrukturen 2 zueinander beträgt ein viertel der Wellenlänge der Transmissionsfrequenz f(ind O). Die Eigenresonanzen der zugeordneten Schlitzleiter der einen Leiterstruktur 2 sind auf eine erste Störfrequenz f(ind S1) und die der zweiten Leiterstruktur auf eine zweite Störfrequenz f(ind S2) ausgelegt. Die Eigenresonanzen der zentral angeordneten Schlitzleiter sind in beiden Leiterstrukturen auf die Transmissionsfrequenz f(ind C) ausgelegt.
Die Transmissionskurven für das in FIG. 3 gezeigte Hohlleiterfilter sind in den Figuren 4a bis 4d dargestellt. FIG. 4a zeigt die Transmissionskurve eines der zentral angeordneten Schlitzleiter. Die Figuren 4b und 4c zeigen die Transmissionskurven der beiden zusammenwirkenden zugeordneten Schlitzleiter einer Leiterstruktur für die jeweilige Störfrequenz. FIG. 4d zeigt die Transmissionskurve des gesamten zweikreisigen Hohlleiterfilters. Neben den Sperrwirkungen bei den Störfrequenzen f(ind S1) und f(ind S2) zeigt die Kurve eine Abflachung im Transmissionsbereich um die Frequenz f(ind O) herum.
Das erfindungsgemäße Hohlleiterfilter läßt sich auch für Hohlleiter mit anderen Querschnittsformen ausbilden, wobei darauf zu achten ist, daß die Schlitzleiter lotrecht zu den Vektoren 5 des angrenzenden Hohlleiter-E-Feldes ausgerichtet sind.
Die Leiterstruktur 2 kann eine Metallfolie sein, deren Dicke nicht größer als ein Achtel der Wellenlänge der höchsten zu sperrenden Störfrequenz sein darf. Sie kann aber auch in einer Metallschicht eines einseitig metallisierten, dielektrischen Substrats ausgebildet sein, wobei mit zunehmender Größe der Dielektrizitätskonstanten des Substrats die Filtereigenschaften schlechter werden.