[0001] La présente invention concerne un procédé d'impression haute résolution mis en oeuvre
dans une imprimante a jet d'encre continu et, plus particulièrement, un procédé d'impression
haute résolution dans lequel sont utilisées des gouttes satellites contrôlées par
la charge électrique pour l'impression.
[0002] La technique conventionnelle d'écriture par projection d'encre utilisant un jet continu
de gouttelettes calibrées, fournies par un système de modulation, consiste à charger
électrostatiquement ces gouttelettes au moyen d'une électrode appropriée. Le passage
de ces gouttes chargées de manière variable entre des électrodes portées à une forte
différence de potentiel électrique conduit à une déflexion des gouttes proportionnelle
à leur charge. Cette déflexion combinée avec le déplacement du support permet l'impression
matricielle de caractères ou de graphismes.
[0003] Dans ces imprimantes à jet d'encre du type a jet continu, l'encre pressurisée est
éjectée par une buse sous forme d'un jet dont on provoque la fragmentation en une
suite de gouttelettes auxquelles une charge est ensuite appliquée de façon sélective,
et qui sont dirigées vers le support d'impression ou vers la gouttière. Divers procédés
peuvent être employés pour commander et synchroniser la formation des gouttes, consistant
à faire vibrer la buse, ou à provoquer des perturbations de la pression de l'encre
au niveau de la buse en incorporant notamment un résonateur excité par une céramique
piézoélectrique en amont de la buse. Du fait de la perturbation, le jet se fragmente
a la fréquence de perturbation en gouttelettes uniformes, souvent accompagnées de
gouttelettes plus petites appelées gouttes satellites.
[0004] Dans les imprimantes conventionnelles, les gouttes principales sont utilisées pour
l'impression, et la présence de ces gouttes satellites doit être contrôlée. En effet,
lors de l'application de la charge des gouttes, les satellites ont une charge massique
plus élevée que les gouttes principales. Si ceux-ci passent dans le champ de déflexion,
il subissent dès déflexions importantes et provoquent soit une salissure des électrodes
de déflexion conduisant à des défauts d'isolation électrique, soit des impacts parasites
sur le support imprimé.
[0005] L'art connu - voir l'article de BOGY dans "Annual Review of Fluid Mechanics" 1979
- montre que si l'on fixe les propriétés physiques de l'encre, la buse, la fréquence
de la perturbation, la vitesse du jet, le dispositif résonateur et la forme du signal
d'excitation appliqué au résonateur, il est possible de contrôler la formation des
gouttes par l'amplitude de la perturbation appliquée au résonateur. Il est possible,
en particulier, d'inhiber la formation des gouttelettes satellites en choisissant
une amplitude adaptée à la perturbation.
[0006] Dans le brevet US n° 4 068 241 d'Hitachi, est décrite une invention qui consiste
à utiliser les gouttes satellites pour l'impression. Selon que l'on veut imprimer
une gouttelette satellite ou non, l'amplitude du signal appliqué au résonateur est
modulée à la fréquence de formation des gouttes, afin de former ou d'inhiber la goutte
satellite. Toutes les gouttes (principales et satellites) sont chargées électriquement
au moment de leur formation par influence électrostatique, grâce à l'application d'une
tension de charge continue à l'électrode de charge. Elles sont ensuite défléchies
dans un champ électrique fixe. Les gouttes principales dont la charge massique est
faible sont peu défléchies et récupérées dans la gouttière. Les gouttes satellites
dont la charge massique est plus forte ont une trajectoire plus défléchie et vont
frapper de leur impact le support à imprimer. Cette technologie permet une haute résolution
d'impression - la taille des satellites et les impacts résultants étant très petits
- en évitant l'utilisation d'une buse de petit diamètre dont la fabrication est toujours
délicate. Ceci permet aussi de s'affranchir des problèmes de colmatage de la buse
lors de son utilisation.
[0007] En pratique, la mise en oeuvre de cette technologie reste difficile. En effet, le
procédé de contrôle de la formation des satellites par l'amplitude du signal appliqué
au résonateur est délicat, à cause de la difficulté de maîtriser correctement la reproductibilité
de fabrication des résonateurs. Il est généralement nécessaire de calibrer chaque
résonateur pour connaître son rendement électromécanique. De plus, l'application d'une
tension de charge continue sur l'électrode de charge peut conduire à des phénomènes
d'électrolyse et de corrosion dans la cavité baignée par l'encre en amont de la buse.
[0008] D'autre part, l'impression par ce procédé est du type "binaire", en ce sens qu'une
gouttelette satellite est soit imprimée, soit inhibée et recyclée à la gouttière avec
le reste du jet, permettant ainsi un seul niveau de déflexion. Pour imprimer sur une
grande surface, il est nécessaire d'effectuer de nombreux déplacements relatifs entre
la tête d'impression et le support à imprimer. On peut aussi juxtaposer plusieurs
buses, à un pas égal à la résolution à l'impression, mais ceci pose des problèmes
de miniaturisation difficiles à surmonter. En particulier, le couplage acoustique
entre les résonateurs des différentes buses, très proches les uns des autres, perturbe
généralement la formation des gouttes et rend le contrôle des satellites très délicat.
[0009] Le principal objet de l'invention consiste à utiliser des gouttelettes satellites
pour l'impression, tout en s'affranchissant des inconvénients mentionnés ci-dessus.
[0010] Guidés par une approche expérimentale, nous avons mis en évidence des conditions
permettant de créer des gouttelettes satellites grâce à l'application de tensions
de charge appropriées sur l'électrode de charge.
[0011] Selon l'invention, il est également possible de contrôler la trajectoire des gouttelettes
satellites depuis le lieu de leur formation jusque sur le support imprimé en conjuguant
l'application de séquences de tensions de charge appropriées sur l'électrode de charge
et l'action d'un champ électrique de déflexion. Il est en outre possible de défléchir
une succession de gouttelettes satellites avec des trajectoires différentes vers le
support. Comme dans les imprimantes classiques utilisant les gouttes principales pour
l'impression, on obtient alors l'impression de trames de points correspondant à différentes
trajectoires de gouttes issues de la même buse, et l'impression de caractères et de
graphismes ne nécessite alors qu'un simple mouvement relatif entre la tête d'impression
et ledit support, combiné avec l'impression de trames successives.
[0012] Les caractéristiques de l'invention mentionnées ci-dessus, ainsi que d'autres, apparaîtront
plus clairement à la lecture de la description suivante d'un exemple de réalisation,
faite en relation avec les dessins joints, parmi lesquels :
la Fig. 1 est une vue schématique représentant les principaux éléments électriques
et mécaniques d'une tête d'impression dans une imprimante à jet d'encre dans laquelle
est mis en oeuvre le procédé de l'invention,
les Figs. 2a à 2c représentent schématiquement la formation et le comportement de
gouttes satellites obtenues par un moyen connu,
la Fig. 3 montre schématiquement la forme de gouttes obtenues dans le cas où le fractionnement
du jet ne produit pas de gouttes satellites,
les Figs. 4a et 4b sont des diagrammes illustrant des tensions de charge par rapport
au temps servant, dans le premier cas, à engendrer des gouttes satellites et, dans
le second cas, à engendrer et d'utiliser des gouttes satellites pour l'impression,
Les Figs 5a à 5e illustrent schématiquement des états du jet, en amont et en aval
du lieu de fractionnement correspondant aux intervalles de temps successifs représentés
à la Fig. 4a,
les Figs. 6a à 6e illustrent schématiquement des états du jet en amont et en aval
du lieu de fractionnement correspondant aux intervalles de temps successifs représentés
à la Fig. 4b,
la Fig. 7 représente trois courbes représentatives de la relation entre la tension
de charge minimale nécessaire à la formation d'une goutte satellite et la tension
efficace d'excitation du résonateur, pour trois vitesses de jet différentes,
la Fig. 8 est un diagramme illustrant les rapports respectifs entre les diamètres
d'une goutte et d'une goutte satellite et le diamètre de la buse, en fonction d'un
paramètre qui sera défini dans la suite et, dans des conditions particulières, en
fonction de la vitesse du jet, et
la Fig. 9 est une vue schématique illustrant le fonctionnement d'une imprimante dans
laquelle est mis en oeuvre le procédé de l'invention, et montrant notamment la différence
d'amplitude de déflexion des gouttes satellites par rapport aux gouttes principales.
[0013] La tête d'impression 1 représentée à la Fig. 1 est une tête d'impression à jet d'encre
du type à jet continu. Elle présente essentiellement une buse 2 alimentée en encre
sous pression par un circuit d'encre 3 et créant un jet continu J. Sous l'influence
de la vibration d'un résonateur 4 alimenté par un circuit de modulation 5, le jet
continu J se fractionne au centre d'une électrode de charge 6 en une suite continue
de gouttelettes. L'électrode de charge est connectée à un circuit de charge 7. Les
gouttes passent ensuite dans un détecteur 8, utilisé comme détecteur de phase et de
vitesse de gouttes. Le détecteur 8 peut faire partie d'un dispositif de régulation
de l'encre et de son fonctionnement du type décrit dans FR-A- 2 636 884 (publié 30.03.90)
de la présente demanderesse. Les gouttes chargées sont ensuite défléchies par un champ
électrique constant maintenu entre des électrodes de déflexion 9. Les gouttes non
ou peu chargées sont récupérées par une gouttière 10, alors que les autres poursuivent
leur vol vers un support d'enregistrement, non montré. Les gouttes récupérées par
la gouttière 10 sont recyclées au circuit d'encre 3.
[0014] En l'absence d'effets électriques, le phénomène de fragmentation du jet en gouttelettes
G est à l'heure actuelle bien caractérisé expérimentalement, même si la théorie permettant
de décrire complètement ce comportement reste très difficile à mettre au point. L'art
connu cité précédemment montre en particulier que les paramètres tels que l'amplitude
du signal d'excitation du résonateur, la longueur d'onde de la perturbation définie
par λ = Vjet/f (où Vjet représente la vitesse de jet et f la fréquence d'excitation
du résonateur), ou la présence de différentes harmoniques dans le signal d'excitation
peuvent conduire à la formation de gouttelettes satellites S telles que représentées
à la Fig. 2. En fonction des combinaisons de ces paramètres, les gouttelettes satellites,
situées entre les gouttes principales, peuvent être "rapides", Fig. 2a, c'est-a-dire
qu'elles ont une vitesse plus élevée que celle des gouttes principales; "lentes",
Fig. 2b, lorsque leur vitesse est plus faible que celle des gouttes principales, ou
"infinies", Fig. 2c, lorsque leur vitesse est égale à celle des gouttes principales.
[0015] La Fig. 3 illustre schématiquement la forme du jet, au lieu de brisure, obtenue dans
des conditions optimales de fonctionnement d'une imprimante classique, c'est-à-dire
d'une imprimante dans laquelle on utilise les gouttes principales G pour l'impression.
Le ligament fluide X reliant les gouttes principales immédiatement en amont du lieu
de brisure ne donne pas lieu à la formation d'une goutte satellite, mais conduit à
l'apparition d'une petite queue Y sur la goutte principale qui vient de se former.
On obtient ces conditions optimales en agissant sur l'un au moins des paramètres cités
ci-dessus (amplitude du signal d'excitation, longueur d'onde d'excitation, harmoniques
dans le signal d'excitation).
[0016] Selon l'invention, lors de l'application d'une tension de charge Vn appropriée à
une goutte Gn en formation, et pour les mêmes valeurs des autres paramètres que pour
le cas représenté à la Fig. 3, on obtient la formation d'une goutte satellite Sn.
La tension Vn appliquée à la goutte Gn en formation est représentée sur le diagramme
de la Fig. 4a où les intervalles de temps successifs limités par les instants tn,
tn+1, etc. correspondent à la période du signal d'excitation, c'est-à-dire à la formation
des gouttes successives Gn, Gn+1, etc.
[0017] Pendant la période jusqu'à l'instant tn, qui correspond à la formation de la goutte
Gn, c'est-à-dire à l'état représenté à la Fig. 5a, lors de l'application de la tension
de charge Vn (la tension de charge étant négative dans le cas choisi), des charges
électriques de signe opposé, représentées schématiquement par des signes + à la Fig.
5a, apparaissent à l'extrémité du jet continu J. Lors de la brisure du jet, c'est-à-dire
après l'instant tn, la goutte Gn se détache et emporte avec elles ces charges électriques,
qu'elle conserve le long de la trajectoire. Cette situation est représentée à la Fig.
5b. On remarquera alors qu'en l'absence de tension de charge appliquée entre les instants
tn et tn+1, les charges positives portées par la goutte Gn induisent des charges de
signe opposé sur la goutte en cours de formation Gn+1. Pour des conditions de vitesse
de jet, d'amplitude et de forme du signal d'excitation, de propriétés physiques de
l'encre données, caractéristiques de l'invention et décrites dans la suite, la queue
Yn de la goutte Gn formée a une taille suffisante pour que la répulsion entre les
charges électriques présentes sur la surface de la goutte Gn conduise à une rupture
entre la queue Yn et le corps de la goutte Gn, entraînant la création d'une gouttelette
satellite Sn, Fig. 5c. Cette gouttelette satellite Sn, sous les effets conjugués des
forces de répulsion liées aux charges positives restées sur la goutte principale Gn
et des forces d'attraction résultant des charges négatives portées par la goutte Gn+1,
se rapproche rapidement de cette dernière, Fig. 5d, et coalesce avec elle peu de temps
après sa création, Fig. 5e. Dans ce cas, la coalescence rapide du satellite Sn avec
la goutte Gn+1 ne permet pas d'utiliser le satellite pour l'impression.
[0018] Selon une caractéristique de l'invention, on inhibe ce phénomène de coalescence en
appliquant pendant le temps de formation de la goutte suivante Gn+1, c'est-à-dire
entre les instants tn et tn+1, une tension Vn+1 d'amplitude sensiblement égale à Vn,
de manière à charger électriquement la goutte Gn+1 avec des charges de même signe
que celles portées par le satellite Sn. La tension Vn+1 est représentée sur le diagramme
de la Fig. 4b. De cette manière, comme on le voit aux Figs. 6c à 6e, la gouttelette
satellite Sn reste suffisamment longtemps dans le jet entre les gouttes principales
Gn et Gn+1 pour traverser le champ électrique déflecteur situé en aval et être déviée
vers le support d'impression. L'impression d'une goutte satellite Sn se caractérisé
donc par une succession de deux créneaux de tension de charge consécutifs Vn et Vn+1
d'amplitudes sensiblement égales. La tension Vn+1 nécessaire au contrôle du satellite
Sn conduit généralement à la formation d'un satellite Sn+1, représenté à la Fig. 6d,
pour les mêmes raisons que celles évoquées dans le cas du satellite Sn à la Fig. 5.
Ce satellite Sn+1 n'est cependant pas imprimé en l'absence de tension Vn+2 pendant
la formation de la goutte Gn+2 car il coalesce rapidement avec cette dernière.
[0019] Même si l'analyse théorique du processus de formation et de contrôle des gouttes
satellites décrit plus haut est limitée, la réalisation expérimentale du procédé est
très reproductible. Elle nécessite, de préférence, une faible viscosité de l'encre,
avantageusement inférieure à 3 centipoises, une grande amplitude d'excitation du résonateur,
et une vitesse du jet relativement élevée.
[0020] Dans un exemple de réalisation particulier mettant en oeuvre une buse de diamètre
de 50 microns, une fréquence goutte de 83,333 kHz, une forme du signal d'excitation
triangulaire et une encre dont la viscosité est de trois centipoises, la relation
entre la tension de charge minimale Vcmin nécessaire à la création d'une goutte satellite
et la tension efficace d'excitation Vpiézo du résonateur est représentée à la Fig.
7. Les courbes C1, C2 et C3 apparaissant sur la Fig. 7 correspondent respectivement
à trois vitesses de jet : 19 m/s pour la courbe C1, 20 m/s pour la courbe C2 et 21
m/s pour la courbe C3. Pour ces différentes vitesses de jet, les tailles relatives
des satellites par rapport aux gouttes principales sont de l'ordre de 1/3, environ.
Ces résultats sont en bon accord avec les résultats publiés dans la littérature technique
à ce jour (voir Lafrance P., "Physics of fluids", volume 18 (1975), page 428) et présentés
schématiquement à la Fig. 8. Les courbes R1 et R2 sont représentatives respectivement
des rapports entre les diamètres des gouttes principales et des gouttes satellites
et le diamètre de la buse, en fonction d'un paramètre k défini comme suit :
![](https://data.epo.org/publication-server/image?imagePath=1993/10/DOC/EPNWB1/EP89460034NWB1/imgb0001)
où ⌀B est le diamètre de la buse et λ la longueur d'onde de la perturbation (λ = Vjet/f
où Vjet représente la vitesse du jet et f la fréquence d'excitation du résonateur).
Pour un diamètre de buse fixé à 50 microns et une fréquence d'excitation du résonateur
de 83,333 kHz, sont également représentées sur le diagramme de la Fig. 8, sur un axe
d'abcisses secondaire, des vitesses du jet en m/s. On peut ainsi constater que la
taille des satellites est beaucoup plus sensible à la vitesse du jet que celle des
gouttes principales. Ceci permet éventuellement, en fonction du diamètre d'impact
à imprimer, de choisir la vitesse du jet adaptée.
[0021] Pour une tension de charge donnée, les trajectoires suivies par les gouttelettes
satellites sont par ailleurs très différentes de celles des gouttes principales. Les
déflexions des gouttes sont en effet proportionnelles à l'inverse du carré de leur
diamètre, soit un rapport de 1/9 environ entre l'amplitude de défexion des gouttes
principales et celles des gouttes satellites. Ceci permet donc d'imprimer les gouttelettes
satellites avec plusieurs niveaux de déflexion, en utilisant des tensions de charge
différentes, tout en récupérant les gouttes principales dans la gouttière. Ceci est
illustré à la Fig. 9 qui représente les éléments essentiels de la tête d'impression
de la Fig. 1, ainsi que le plan du support d'impression en Oy. Dans la partie inférieure
de la Fig. 9, le diagramme représente les créneaux des tensions de charge qui ont
été appliquées respectivement par l'électrode de charge 6 pour la formation des gouttes
satellites Sn, Sn+i et Sn+j. Comme on l'a déjà décrit, lesdits créneaux correspondent
aux temps de formation des deux gouttes principales entre lesquelles se trouve la
goutte satellite, soit à une double période du signal d'excitation.
[0022] La mise en oeuvre du procédé objet de l'invention est par ailleurs relativement simple,
car elle ne nécessite qu'un petit nombre de modifications par rapport aux imprimantes
classiques utilisant les gouttes principales pour l'impression. Divers procédés de
régulation et de contrôle de l'imprimante utilisés dans les imprimantes classiques
(synchronisation de la charge par détection de phase, contrôle de vitesse de gouttes,
régulation de viscosité, ces deux derniers étant décrits, par exemple dans FR-A- 2
636 884 déjà citée) sont utilisables. Seules les tensions de charge sont modifiées,
selon que l'on veut imprimer des gouttes principales ou des gouttes satellites.
[0023] On notera qu'il est possible d'envisager un procédé d'impression mixte dans lequel
seraient imprimées de façon sélective des gouttes principales ou des gouttes satellites.
Dans un tel procédé, en faisant varier la tension de charge de façon appropriée, on
pourrait, ou bien provoquer la formation et la charge de gouttes satellites, ou bien
charger des gouttes principales sans apparition de gouttes satellites. En cas d'impression
de gouttes principales, la tension entre les électrodes de déflexion devrait alors
être sensiblement augmentée par rapport à sa valeur pour des gouttes satellites.
1. Procédé d'impression haute résolution au moyen de gouttes d'encre satellites, mis
en oeuvre dans une imprimante à jet d'encre continu dans laquelle un jet d'encre continu
(J) sortant d'une buse (2) est fractionné par un moyen de fractionnement (4, 5) en
gouttelettes sensiblement équidistantes et équidimensionnelles, dans une électrode
de charge (6) où lesdites gouttelettes sont sélectivement chargées électrostatiquement,
lesdites gouttelettes passant ensuite entre des électrodes de déflexion (9) où elles
sont déviées en fonction de leur densité de charge, caractérisé en ce qu'il consiste
à provoquer l'apparition d'une goutte satellite (Sn) à partir d'une goutte (Gn), en
aval du lieu de fractionnement du jet (J), par application d'une première tension
de charge appropriée (Vn) dans l'électrode de charge (6) pendant la formation de ladite
goutte (Gn), et à empêcher la coalescence d'une goutte satellite ainsi formée destinée
à l'impression avec la goutte (Gn+1) suivante, jusqu'à ce que ladite goutte satellite
destinée à l'impression soit défléchie entre les électrodes de déflexion (9), par
application à l'électrode de charge pendant la formation de la goutte suivante (Gn+1)
d'une seconde tension de charge (Vn+1) sensiblement égale à la première tension de
charge (Vn), la valeur donnée à la première tension de charge (Vn), et par conséquent
à la seconde tension (Vn+1), étant choisie également en fonction de l'amplitude de
déflexion désirée pour ladite goutte satellite destinée à l'impression.
2. Procédé selon la revendication 1, caractérisé en ce que l'encre utilisée pour sa mise
en oeuvre a une faible viscosité.
3. Procédé selon la revendication 2, caractérisé en ce que la viscosité de l'encre est
d'environ 3 centipoises.
4. Procédé selon l'une des revendications 1 à 3, caractérisé en ce qu'il est mis en oeuvre
avec une grande vitesse de jet et une grande amplitude du signal d'excitation.
5. Procédé selon l'une des revendications 1 à 4, caractérisé en ce qu'on fait varier
la taille des gouttes satellites par modification de la vitesse du jet (J).
6. Procédé selon l'une des revendication 1 à 5, caractérisé en ce qu'il est utilisé en
combinaison avec un procédé d'impression consistant à imprimer des gouttes principales
(Gn).
1. Druckverfahren hoher Auflösung mittels Satellitentintentröpfchen, das bei einer Druckvorrichtung
mit kontihuierlichem Tintenstrahl verwendet wird, in der ein aus einer Spritzdüse
(2) austretender kontinuierlicher Tintenstrahl (J) durch ein Zerteilungsmittel (4,
5) in im wesehtlichen gleich beabstandete und gleich große Tröpfchen in einer Ladeelektrode
(6) unterteilt wird, in der diese Tröpfchen selektiv elektrostatisch aufgeladen werden,
welche Tröpfchen anschließend zwischen Ablenkelektroden (9) hindurchlaufen, wo sie
abhängig von ihrer Ladungsdichte abgelenkt werden, dadurch gekennzeichnet, daß bei ihm das Entstehen eines Satellitentropfens (Sn) ausgehend von einem Tropfen
(Gn) stromabwärts bezüglich des Zerteilungsortes des Strahls (J) durch Anlegen einer
ersten geeigneten Ladespannung (Vn) in der Ladeelektrode (6) während der Ausbildung
des genannten Tropfens (Gn) verursacht wird, und das Zusammenwachsen eines so gebildeten,
zum Drukken bestimmten Satellitentropfens mit dem folgenden Tropfen (Gn+1) verhindert
wird, bis der zum Drucken bestimmte Satellitentropfen zwischen den Ablenkelektroden
(9) abgelenkt wird, was durch Anlegen einer zweiten Ladespannung (Vn+1) an die Ladeelektrode
während des Ausbildens des folgenden Tropfens (Gn+1) erfolgt, die im wesentlichen
der ersten Ladespannung (Vn) gleich ist, wobei der der ersten Ladespannung (Vn) und
infolgedessen der zweiten Spannung (Vn+1) gegebene Wert auch abhängig von der für
den zum Drucken bestimmten Satellitentropfen gewünschten Ablenkungsamplitude gewählt
wird.
2. Verfahren nach Anspruch 1, dadurch gekennzeichnet, daß die zu seiner Ausführung verwendete Tinte niedrige Viskosität aufweist.
3. Verfahren nach Anspruch 2, dadurch gekennzeichnet, daß die Viskosität der Tinte etwa 3 Zentipoise beträgt.
4. Verfahren nach einem der Ansprüche 1 bis 3, dadurch gekennzeichnet, daß es mit einer großen Strahlgeschwindigkeit und einer großen Amplitude des Anregungssignals
ausgeführt wird.
5. Verfahren nach einem der Ansprüche 1 bis 4, dadurch gekennzeichnet, daß die Größe der Satellitentropfen durch Verändern der Geschwindigkeit.des Strahls
verändert wird.
6. Verfahren nach einem der Ansprüche 1 bis 5, dadurch gekennzeichnet, daß es in Kombination mit einem Druckverfahren verwendet wird, bei dem mit Haupttropfen
(Gn) gedruckt wird.
1. A high resolution printing method using satellite droplets of ink, performed in a
continuous ink jet printer in which a continuous jet (J) of ink issuing from a nozzle
(2) is divided by dividing means (4, 5) into substantially equally spaced droplets
with substantially equal dimensions, in a charge electrode (6) where the said droplets
are selectively electrostatically charged, the said droplets then passing between
deflection electrodes (9) where they are deflected in a manner dependent on their
charge density, characterized in that it consists of causing the creation of a satellite
droplet (Sn) from a droplet (Gn) downstream from the position of division of the jet
(J), by the application of a first appropriate charge voltage (Vn) in the charge electrode
(6) during the formation of the said droplet (Gn) and in preventing the coalescence
of a satellite droplet formed in this manner intended for printing with the following
droplet (Gn+1) until the said satellite droplet destined for printing is deflected
between the deflection electrodes (9), by the application to the charge electrode,
during the formation of the following droplet (Gn+1), of a second charge voltage (Vn+1)
substantially equal to the first charge voltage (Vn), the value defined for the first
charge voltage (Vn) and consequently the second voltage (Vn+1) being selected also
as a function of the amplitude of desired deflection for the said satellite droplet
for printing.
2. The method as claimed in claim 1, characterized in that the ink employed for performing
the method has a low viscosity.
3. The method as claimed in claim 2, characterized in that the viscosity of the ink is
approximately 3 centipoises.
4. The method as claimed in any one of the claims 1 through 3, characterized in that
it is performed with a high velocity of the jet and a high amplitude of the exciting
signal.
5. The method as claimed in any one of the claims 1 through 4, characterized in that
the size of the satellite droplets is varied by an alteration of the velocity of the
jet (J) of ink.
6. The method as claimed in any one of the claims 1 through 5, characterized in that
it is employed in combination with a printing method consisting of printing using
principal droplets (Gn).